場效應(yīng)管(mosfet)是一種外形與普通晶體管相似，但控制特性不同的半導(dǎo)體器件。它的輸入電阻可高達(dá)1015w，而且制造工藝簡單，適用于制造大規(guī)模及超大規(guī)模集成電路。
場效應(yīng)管也稱做mos管，按其結(jié)構(gòu)不同，分為結(jié)型場效應(yīng)晶體管和絕緣柵場效應(yīng)晶體管兩種類型。在本文只簡單介紹后一種場效應(yīng)晶體管。
一、絕緣柵場效應(yīng)晶體管
絕緣柵場效應(yīng)晶體管按其結(jié)構(gòu)不同，分為n溝道和p溝道兩種。每種又有增強型和耗盡型兩類。下面簡單介紹它們的工作原理。
1．增強型絕緣柵場效應(yīng)管
圖6-38是n溝道增強型絕緣柵場效應(yīng)管示意圖。
在一塊摻雜濃度較低的p型硅襯底上，用光刻、擴散工藝制作兩個高摻雜濃度的n+區(qū)，并用金屬鋁引出兩個電極，稱做漏極d和源極s如圖6-38(a)所示。然后在半導(dǎo)體表面覆蓋一層很薄的二氧化硅(sio2)絕緣層，在漏-源極間的絕緣層上再裝一個鋁電極，稱做柵極g。另外在襯底上也引出一個電極b，這就構(gòu)成了一個n溝道增強型mos管。它的柵極與其他電極間是絕緣的。圖6-38(b)所示是它的符號。其箭頭方向表示由p(襯底)指向n(溝道)。
圖6-38 n溝道增強型場效應(yīng)管
場效應(yīng)管的源極和襯底通常是接在一起的(大多數(shù)場效應(yīng)管在出廠前已聯(lián)結(jié)好)。從圖6-39(a)可以看出，漏極d和源極s之間被p型存底隔開，則漏極d和源極s之間是兩個背靠背的pn結(jié)。當(dāng)柵-源電壓ugs=0時，即使加上漏-源電壓uds，而且不論uds的極性如何，總有一個pn結(jié)處于反偏狀態(tài)，漏-源極間沒有導(dǎo)電溝道，所以這時漏極電流id≈0。
若在柵-源極間加上正向電壓，即ugs＞0，則柵極和襯底之間的sio2絕緣層中便產(chǎn)生一個垂直于半導(dǎo)體表面的由柵極指向襯底的電場，這個電場能排斥空穴而吸引電子，因而使柵極附近的p型襯底中的空穴被排斥，剩下不能移動的受主離子(負(fù)離子)，形成耗盡層，同時p襯底中的電子(少子)被吸引到襯底表面。當(dāng)ugs數(shù)值較小，吸引電子的能力不強時，漏-源極之間仍無導(dǎo)電溝道出現(xiàn)，如圖6-39(b)所示。ugs增加時，吸引到p襯底表面層的電子就增多，當(dāng)ugs達(dá)到某一數(shù)值時，這些電子在柵極附近的p襯底表面便形成一個n型薄層，且與兩個n+區(qū)相連通，在漏-源極間形成n型導(dǎo)電溝道，其導(dǎo)電類型與p襯底相反，故又稱為反型層，如圖6-39(c)所示。ugs越大，作用于半導(dǎo)體表面的電場就越強，吸引到p襯底表面的電子就越多，導(dǎo)電溝道越厚，溝道電阻越小。我們把開始形成溝道時的柵-源極電壓稱為開啟電壓，用ut表示。
圖6-39 n溝道增強型場效應(yīng)管的溝道形成圖
由上述分析可知，n溝道增強型場效應(yīng)管在ugs＜ut時，不能形成導(dǎo)電溝道，場效應(yīng)管處于截止?fàn)顟B(tài)。只有當(dāng)ugs≥ut時，才有溝道形成，此時在漏-源極間加上正向電壓uds，才有漏極電流id產(chǎn)生。而且ugs增大時，溝道變厚，溝道電阻減小，id增大。這是n溝道增強型場效應(yīng)管的柵極電壓控制的作用，因此，場效應(yīng)管通常也稱為壓控三極管。
n溝道增強型場效應(yīng)管的輸出特性曲線和轉(zhuǎn)移特性曲線如圖6-40和圖6-41所示。
圖6-40 n溝道增強型場效應(yīng)管的輸出特性曲線
圖6-41 n溝道增強型場效應(yīng)管的轉(zhuǎn)移特性曲線
2．耗盡型絕緣柵場效應(yīng)管
從結(jié)構(gòu)上看，n溝道耗盡型場效應(yīng)管與n溝道增強型場效應(yīng)管基本相似，其區(qū)別僅在于當(dāng)柵-源極間電壓ugs= 0時，耗盡型場效應(yīng)管中的漏-源極間已有導(dǎo)電溝道產(chǎn)生，而增強型mos管要在ugs≥ut時才出現(xiàn)導(dǎo)電溝道。原因是制造n溝道耗盡型場效應(yīng)管時，在sio2絕緣層中摻入了大量的堿金屬正離子na+或k+(制造p溝道耗盡型場效應(yīng)管時摻入負(fù)離子)，如圖6-42(a)所示，因此即使ugs=0，在這些正離子產(chǎn)生的電場作用下，漏-源極間的p型襯底表面也能感應(yīng)生成n溝道(稱為初始溝道)，只要加上正向電壓uds，就有電流id。如果加上正的ugs，柵極與n溝道間的電場將在溝道中吸引來更多的電子，溝道加寬，溝道電阻變小，id增大。反之，ugs為負(fù)時，溝道中感應(yīng)的電子減少，溝道變窄，溝道電阻變大，id減小。當(dāng)ugs負(fù)向增加到某一數(shù)值時，導(dǎo)電溝道消失，id趨于零，該管截止，故稱為耗盡型。溝道消失時的柵-源電壓稱為夾斷電壓，用up表示，為負(fù)值。在ugs=0、ugs>0、up<ugs<0的情況下均能實現(xiàn)對id的控制，而且仍能保持柵-源極間有很大的絕緣電阻，使柵極電流下均能實現(xiàn)對id的控制，而且仍能保持柵-源極間有很大的絕緣電阻，使柵極電流為零。這是耗盡型場效應(yīng)管的一個重要特點。
圖6-42 n溝道耗盡型場效應(yīng)管
圖6-42(b)是n溝道耗盡型場效應(yīng)管的代表符號。圖6-43是n溝道耗盡型場效應(yīng)管的輸出特性曲線，圖6-44是n溝道耗盡型場效應(yīng)管的轉(zhuǎn)移特性曲線。實驗表明，耗盡型場效應(yīng)管的轉(zhuǎn)移特性可近似用表示為
圖6-43 n溝道耗盡型場效應(yīng)管的輸出特性曲線
圖6-44 n溝道耗盡型場效應(yīng)管的轉(zhuǎn)移特性曲線
以上介紹了n溝道絕緣柵場效應(yīng)增強型和耗盡型管，實際上p溝道也有增強型和耗盡型，其符號如圖6-45所示。
圖6-45 p溝道絕緣柵場效應(yīng)晶體管
關(guān)于場效應(yīng)管的各種參數(shù)及特性見《電路與電子技術(shù)實驗指導(dǎo)》附錄五。
絕緣柵場效應(yīng)管還有一個表示放大能力的參數(shù)，即跨導(dǎo)，用符號gm表示。跨導(dǎo)gm是當(dāng)漏—源電壓uds為常數(shù)時，漏極電流的增量δid對引起這一變化的柵—源電壓δuds的比值，即
(6-23)
跨導(dǎo)是衡量場效應(yīng)晶體管柵—源電壓對漏極電流控制能力的一個重要參數(shù)，它的單位是μa/v或ma/v。
二、場效應(yīng)管放大電路
由于場效應(yīng)管具有高輸入電阻的特點，它適用于作為多級放大電路的輸入級，尤其對高內(nèi)阻信號源，采用場效應(yīng)管才能有效地放大。
和雙極型晶體管比較，場效應(yīng)管的源極、漏極、柵極對應(yīng)于它的發(fā)射極、集電極、基極，兩者的放大電路也類似。在雙極型晶體管放大電路中必須設(shè)置合適的靜態(tài)工作點，否則將造成輸出信號的失真。同理，場效應(yīng)管放大電路也必須設(shè)置合適的工作點。
場效應(yīng)管的共源極放大電路和普通晶體管的共發(fā)射極放大電路在電路結(jié)構(gòu)上類似。場效應(yīng)管中常用的直流偏置電路有兩種形式，即自偏壓偏置電路和分壓式偏置電路。
1．自偏壓偏置電路
圖6-46所示電路是一個自偏壓偏置電路，源極電流is(等于id)流經(jīng)源極電阻rs，在rs上產(chǎn)生電壓降rsis，顯然ugs= rsis= rsid，它是自給偏壓。
rs為源極電阻，靜態(tài)工作點受它控制，其阻值約為幾千歐；
cs為源極電阻上的交流旁路電容，其容量約為幾十微法；
rg為柵極電阻，用以構(gòu)成柵、源極間的直流通路，rg的值不能太小，否則影響放大電路的輸入電阻，其阻值約為200 kω～10 mω；
rd為漏極電阻，它使放大電路具有電壓放大功能，其阻值約為幾十千歐；
c1、c2分別為輸入電路和輸出電路的耦合電容，其容量約為0.01～0.047 μf。
圖6-46 耗盡型絕緣柵場效應(yīng)管的自偏壓電路
應(yīng)該指出，由n溝道增強型絕緣柵場效應(yīng)晶體管組成的放大電路，工作時ugs為正，所以無法采用自給偏壓偏置電路。
2．分壓式偏置電路
圖6-47 分壓式偏置電路
圖6-47為分壓式偏置電路，rg1和rg2為分壓電阻。
柵-源電壓為(電阻rg中并無電流通過)
(6-24)
式中，ug為柵極電位。對n溝道耗盡型場效應(yīng)管，ugs為負(fù)值，所以rsid＞ug；對n溝道增強型場效應(yīng)管，ugs為正值，所以rsid＜ug。
當(dāng)有信號輸入時，我們對放大電路進(jìn)行動態(tài)分析，主要是分析它的電壓放大倍數(shù)及輸入電阻與輸出電阻。圖6-48是圖6-47所示分壓式偏置放大電路的交流通路，設(shè)輸入信號為正弦量。
在圖6-47的分壓式偏置電路中，假如rg= 0，則放大電路的輸入電阻為
因為場效晶體管的輸入電阻rgs是很高的，比rg1或rg2都高得多，三者并聯(lián)后可將rgs略去。顯然，由于rg1和rg2的接入使放大電路的輸入電阻降低了。因此，通常在分壓點和柵極之間接入一個阻值較高的電阻rg，這樣就大大提高了放大電路的輸入電阻。
(6-25)
rg的接入對電壓放大倍數(shù)并無影響；在靜態(tài)時rg中無電流通過，因此也不影響靜態(tài)工作點。
由于場效應(yīng)晶體管的輸出特性具有恒流特性(從輸出特性曲線可見)
故其輸出電阻是很高的。在共源極放大電路中，漏極電阻rd和場效應(yīng)管的輸出電阻rds是并聯(lián)的，所以當(dāng)rdsrd時，放大電路的輸出電阻
ro≈rd (6-26)
這點和晶體管共發(fā)射極放大電路是類似的。
輸出電壓為
(6-27)
式中，由式(6-23)得出。
電壓放大倍數(shù)為
(6-28)
式中的負(fù)號表示輸出電壓和輸入電壓反相。
【例6-7】 在圖6-47所示的放大電路中，已知udd=20 v，rd=10 kω，rs=10 kω，rg1=100 kω，rg2=51 kω，rg=1 mω，輸出電阻為rl=10 kω。場效應(yīng)管的參數(shù)為idss=0.9 ma，up= 4 v，gm=1.5 ma。試求：(1)靜態(tài)值；(2)電壓放大倍數(shù)。
解：(1) 由電路圖可知
并可列出
ugs = ug－rsid = 4－10×103id
在ugp≤ugs≤0范圍內(nèi)，耗盡型場效晶體管的轉(zhuǎn)移特性可近似用下式表示
聯(lián)立上列兩式
解之得
并由此得
(2) 電壓放大倍數(shù)為
式中，。